在金属费米液体的传播中，剪应力是如何增强太赫兹辐射传输的   前言：费米液体作为一种独特的物质状态的概念代表了二十世纪物理学的一项重大成就，当考虑绝对零度下的状态时，它的定义特性是最精确的，然而，在时间尺度远大于热能的倒数(kBT)的情况下，费米液态可以通过绝热过程无缝连接到高温机制，在这种情况下，它变得几乎与经典流体无法区分，通常被称为“完全碰撞机制”。   然而，当探索温度尺度ω > kBT以上的能量时，费米液体状态的真正唯一性出现了，这个区域被称为“无碰撞区”，在这里，零温度状态的独特性质变得显而易见，将它与非相互作用的费米气体和热流体区分开来。   相反，有序形式的物质则显示出自发的对称性破缺，在这种情况下，费密面扮演了一个类似于序参量的角色，尽管它的行为与玻色子系统中的类似性质明显不同，但在带电费米液体平板上的光传输实验的背景下，通过一写模拟来研究各种现象的行为，这就让我们成为了分解这些模拟的关键要素。   在所描述的实验中，对厚度表示为“d”的带电费米液体板进行垂直入射的光传输实验，施加表示为“E(z，ω)”的入射电场，导致在板内形成两种不同的模式，等离子极化激元和剪切极化激元，这些模式分别对应于不同频率下的特定波矢量q+(ω)和q-(ω)，每种模式由法布里-珀罗装置中的内部反射产生的两条反向传播的光线组成，这些模式的组合导致了传输电场“ET (z，ω)，”   模拟中描述的一个值得注意的现象涉及到横向声音引起的费米表面的剪切变形，这种变形强调了声波是如何在带电费米液体的费米表面引起剪切变形的，而模拟结果提供了对平板传输模量行为的深入了解，表示为“|t(ω)|”相对于等离子体频率(ωp)，该模数量化了不同频率(ω)下透射电场“ET (z，ω)”与入射电场“E(z，ω)”的比率。   该实验考虑了伽利略连续统内的费米液体，其特征在于特定的朗道参数和给定的板厚度，实验中的红线和蓝线表示传输模量与频率的函数关系，红线对应300 K的温度，蓝线对应1 K的温度，研究传输模量与温度变化之间的关系。   为了增强对数据的理解，在对数标度上呈现了来自面板(c)的相同结果，灰色虚线表示标准欧姆导体的结果，这种比较有助于说明带电费米液体板在其传输行为方面的独特特征。   不仅如此，实验还考虑了其他因素，如Umklapp散射引起的动量弛豫和以德拜温度为特征的声学声子的存在，探索了这些因素对传输模量的影响，提供了对各种物理机制如何影响带电费米液体板的行为的更全面的理解。   在这种情况下，讨论了用于研究厚度为“d”的费米液体薄膜在传播剪切区域中的光传输的计算方法，基于真空中的电磁波必须与膜内的频率退化极化激元模式匹配的要求，确定真空和材料之间界面处的透射系数，这是通过Eq来表达的。   为了计算这些系数，在ω ≫ vF*Req范围内的费米液体动力学的电磁学和粘性带电流体的电磁响应之间进行类比，这种类比允许在薄膜的边界处形成适当的附加本构关系，根据先前的方法，这些关系包括滑移长度“θ”，这个公式有效地封闭了控制平板边界处每个极化激元模式的反射和透射系数的方程组。   因此，通过对强相互作用金属费米液体中剪应力的传播进行研究，我们得出了一系列有关光传输行为的关键结论，这些研究不仅在理论上深化了我们对费米液体的认识，还揭示了剪应力如何影响费米表面以及温度和其他因素如何在光传输中发挥作用。   这次通过使用计算方法，我们成功地揭示了电磁波在带电费米液体薄膜内传输的机制，同时还引入了滑移长度的微观计算以获得更准确的结果。   最终，我们将传播剪切模型与传统模型进行了比较，证明了在特定条件下，传播剪切模型更准确地描述了费米液体薄膜的光传输行为，这些研究为我们深入理解费米液体的光学性质以及剪应力的影响提供了重要的见解。   相信不久后，我们一定能开辟一扇成功之窗，深入了解金属费米液体的特性和行为，为我们揭示更多关于强关联体系在光学方面的奇特行为，这些研究不仅有助于基础科学的推进，还可能为新型材料和器件的设计与应用提供新的思路和机遇。