在RHIC和LHC核碰撞中，该如何约束射流淬火所产生的等离子体QGPs   前言：喷射猝灭观测已被提出作为在高能核碰撞中，产生的夸克-胶子等离子体（QGPs）密度演化的层析探针，科学家们已经发现，核修改的分布模式取决于一个微妙的复杂的相互作用的细节，dE/dx=/dx[E(T)，~x(t)，T(T)]，和大体积QGP集体温度场的演变，T (t) = T[~x (t)，t]。   通过研究各种各样的与不同QGP温度场耦合的喷射能量损失模型，这些模型受到最先进的粘性（粘性）（2+1）d水动力处方的体积观测结果的约束。   并且，我们在实验中比较获得的模型结果与最近的数据在核修改因子RAA（pT，φ，b，√）和高pT椭圆流v2（pT，φ，b，√），调查横向动量pT，方位φ，中心性√和碰撞能量的数据测量相对论重离子对撞机（RHIC）和大型强子对撞机（LHC）特别关注高pT>7−10 GeV强子碎片结果的鲁棒性。   而RHIC和LHC核碰撞用于在特定背景下(可能在高能核物理领域内)在不同的喷射能量损失规定之间进行插值，该碰撞通过几个参数来表征射流能量损失，包括控制能量损失过程的各个方面的指数(a，z，c)，不仅如此，还考虑了能量损失波动(ζq)和喷流-介质耦合(κ(T))对局部温度变化的可能依赖性。   c = 2+za方程描述了传播射流与周围介质相互作用时的能量变化(dE/dx)，这种变化受到前面提到的因素的影响，如射流的初始能量、路径长度、温度和能量损失波动，它证明了这些因素如何共同导致喷流所经历的能量损失。   研究还介绍了基于不同流场指定的横向初始剖面的喷流分布概念，VISH2+1、粘性RL hydro和冲击波流，这些流场影响介质中射流的分布。   R r AA(Pf，φ) = h gr[P r 0 (Pf，φ)]I gr(Pf)dP2 0 dP2 f方程提供了一个核修正因子(RAA)的公式，它把观察到的喷流分布与初始分布联系起来，这个因素考虑了各种参数，包括喷流产生点、喷流能量和其他影响能量损失的特性。   但是，方程式P0 r (Pf，φ)=  pf 1 a+ζq zτfτ0 kr(t)τZT c[~x⊥(τ]，τ]dτ 1 1 a是将平均初始射流能量(P0r)与最终淬火射流能量(Pf)联系起来的重要表达式，考虑到能量损失细节、流体动力温度场和沿射流路径的射流-介质耦合之间的竞争，该方程涉及描述由于能量损失引起的射流能量变化的路径积分。   不仅如此，研究还通过引入(a，z，c，q)模型对模型进行了概括，该模型采用了比例因子ζq，将偏斜喷流能量损失波动纳入其中，因为这种扩展允许能量损失偏离路径平均平均值的情况范围更广。   所以，接下来将在RHIC [16]和LHC能量下测量的核修正因子和高pT椭圆流的最新数据与一大类喷流能量independent能量损失模型进行比较，其中dE/dx = κ(T)Ea=0x zT c ζq，用(z，c，q)表示，包括q > 1时的喷流能量损失波动。   特别是，我们研究了线性的、辐射的pQCD型喷流能量损失与运行耦合，而弹性的pQCD型喷流能量损失与运行耦合，ads/CFT启发的二次喷流能量损失，TC主导的能量损失模型(sltc)，基于喷流介质coupling的中等方位角依赖性的能量损失公式所有这些模型都与最近几个横向和Bjorken扩展的集体流动背景相结合。   经过研究发现，当pQCD通过微扰QCD运行具有motivated的耦合能量损失模型似乎是有利的，通过减少耦合以适应LHC数据，共形AdS/CFT启发的jetenergy损失场景被排除，以及现实的[(2 + 1)d] QGP流动背景对于说明横向动量pT、方位角φ、碰撞参数b和碰撞能量√ s数据的dependence是必不可少的。   只有进一步探讨对不同能量损失模型进行变形的可能性，以减小模型预测与实验数据之间的差距。   在这个背景下，最简单的解决方案考虑了(粘性) VISH2+1 [7–10] 或 RL [12, 13] 流体动力场，并对应于类似 pQCD 的辐射能量损失，其中能量损失的表达式为 dE/dx = κx^1T^3ζ^(-1)，(1, 3, -1)，这里的 ζ^(-1) = 1，忽略了喷流能量损失的波动，尽管这种解决方案与数据相符，但从理论角度来看并不是非常令人信服。 总结：所以说，该研究将会在RHIC和LHC核碰撞的数据中进行进一步的比较和揭示，以了解射流淬火的路径长度依赖性，这对于深入理解高能核碰撞中夸克-胶子等离子体的行为和性质将会有重要贡献。   并且通过探究射流能量损失的路径长度依赖性，我们可以获得关于QGP演化的更多信息，并为核物理研究提供有力的实验约束。